Агрегатное состояние в-ва, в к-ром его ч-цы не связаны или весьма слабо связаны силами вз-ствия и дви­жутся свободно, заполняя весь предо­ставленный им объём

Вид материала

Документы

Содержание Гиббса термодинамический потенциал Гигантский резонанс Идеализированное изображение Ml, El, Е2 Обозначения и характеристики гигантских резонансов (г Ядерные реакции. Гидравлический удар D и б — диаметр и толщина стенок трубы, Е Гидравлическое сопротивле­ние Рис. 1. Рефракция звука в воде: а — летом; б — зимой; слева — изменение скорости с глубиной. Рис. 2. Распространение звука в подводном звук. канале: а — изменение скорости зву­ка с глубиной; б — ход лучей в звук. кана­ле. Швачко. ГИДРОАЭРОМЕХАНИКА (от греч. hydor — вода, aer — воздух и механи­ка) С. Л. Вишневецкий. С. Л, Вишневецкий.

Подобный материал:

• 2. Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов, 52.42kb.
• Магия и технология – за и против (или наоборот – вместе или порознь) Гилдор Карнесир, 243.69kb.
• Тема: Инновации и инновационные процессы, 158.08kb.
• Т. И. Розбицкая Музыка в жизни и творчестве И. С. Тургенева Все виды искусства так, 46.59kb.
• Ii этап Команда «исследователи» моу «сош №2», 94.86kb.
• 1 Использование ресурсов минерально-сырьевой базы края и охрана недр, 291.61kb.
• Позиционирования (gps), 196.2kb.
• Конспект тема: Бизнес план и его роль в современном предпринимательстве, 598.08kb.
• Задания для второго (районного, городского) этапа Всероссийской олимпиады школьников, 68.78kb.
• Курсовые работы на III и IV курсах обязательно должны быть связаны, 86.91kb.

ГИББСА ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЙ ПОТЕНЦИАЛ, то же, что Гиббса энергия.

ГИББСА ЭНЕРГИЯ (изобарно-изотермический потенциал, свободная эн­тальпия), один из потенциалов тер­модинамических; характеристическая функция термодинамич. системы при независимых параметрах р (давление), Т (термодинамич. темп-pa) и N (число ч-ц в системе). Обозначается G (иногда Z, Ф), определяется через энтальпию Н, энтропию S и темп-ру Т равенст­вом: G=H-TS. С Гельмгольца энер­гией F Г. э. связана соотношением: G=F+pV. Г. э. пропорц. числу ч-ц N; отнесённая к одной ч-це, она наз. химическим потенциалом. Г. э. удоб­на для описания процессов, в к-рых возможен обмен в-вом с окружаю­щими телами. Понятие «Г. э.» введе­но в термодинамику амер. физиком Дж. У. Гиббсом В (1874). изотермиче­ском равновесном процессе, происхо­дящем при пост. давлении, убыль Г. э. системы равна полной работе системы за вычетом работы против внеш. давления (т. е. равна макс. полезной работе). Г. э. выражают обычно в кДж/моль или кДж/кг.

ГИГА... (от греч. gigas — гигантский), приставка к наименованию ед. физ. величины для образования наимено­вания кратной единицы, равной 10⁹ исходных ед. Обозначения: Г, G. Пример: 1 ГГц (гигагерц)=10⁹ Гц.

ГИГАНТСКИЙ РЕЗОНАНС, широкий максимум в зависимости сечения  ядерных реакций от энергии возбуж­дения ядра в результате его вз-ствия с налетающей ч-цей или -квантом (рис.).



Идеализированное изображение Ml, El, Е2₀ (изоскалярных) и Е2₁изовекторного) резонансов.


Наблюдается у всех ядер (за исключением дейтрона). Впервые Г. р. наблюдался в фотоядерных реакциях (1947). Наиболее изучен дипольный Г. р. В рамках коллективных моделей ядра он объясняется возник­новением в ядре перем. электрич. дипольного момента в результате ко­лебаний протонов и нейтронов друг относительно друга. Энергия Г. р.

ОБОЗНАЧЕНИЯ И ХАРАКТЕРИСТИКИ ГИГАНТСКИХ РЕЗОНАНСОВ (Г_м — ЭНЕРГИЯ, СООТВЕТСТВУЮЩАЯ МАКСИМУМУ СЕЧЕНИЯ)



плавно убывает с ростом массового числа А. Ширина Г. р. Г определяется временем затухания колебаний. Она сильно зависит от формы ядра и из­меняется от ~ 4 МэВ для сферич. ядер до 6—8 МэВ для сильно деформиров. ядер. Для лёгких ядер Г. р. имеет тонкую структуру; для средних и тяжёлых сферич. ядер Г. р. имеет форму широкого максимума, для силь­но деформированных ядер Г. р. рас­щепляется на два максимума, соот­ветствующих дипольным колебаниям параллельно и перпендикулярно оси симметрии эллипсоидального ядра.

Помимо фотояд. реакций, Г. р. обнаружен в реакциях с участием эл-нов, протонов, -частиц, ионов ³He⁺,⁶Li⁺ , в радиац. захвате пи-ме­зонов и др. Наряду с электрич. дипольным Г. р. наблюдались более слабо выраженные: электрический, квадрупольный (Е2), электрический октупольный (Е3), электрический мо­нопольный (Е0) и магнитные (M1 и М2) Г. р. Различают изоскалярный (с изотопическим спином 0) и изовекторный (с изотопич. спином 1) Г. р., соответствующие синфазным (индекс 0) и противофазным (индекс 1) колеба­ниям протонов относительно нейтро­нов в ядре (см. табл.).

• См. лит. при ст. Ядерные реакции.

Г. М. Гуревич.

ГИГРОСКОПИЧНОСТЬ (от греч. hygros — влажный и skopeo — наблюдаю), свойство материалов поглощать (сор­бировать) влагу из воздуха. Г. об­ладают смачиваемые водой (гидро­фильные; см. Гидрофильность и гидрофобность) материалы капиллярно-пористой структуры (напр., древе­сина), в тонких капиллярах к-рых происходит конденсация влаги (см. Капиллярная конденсация), а также хорошо растворимые в воде в-ва (по­варенная соль, сахар, концентриров. серная к-та), особенно хим. соеди­нения, образующие с водой кристал­логидраты. Кол-во поглощённой в-вом влаги (гигроскопич. влажность) воз­растает с увеличением влагосодержания воздуха и достигает максимума при относит. влажности 100%.

ГИДРАВЛИКА (от греч. hydor — вода и aulos — трубка), наука о за­конах движения и равновесия жид­костей и способах приложения этих законов к решению задач инженерной практики. В отличие от гидромеха­ники, в Г. устанавливают приближён­ные зависимости, ограничиваясь во мн. случаях рассмотрением одномерного движения и широко используя при этом эксперимент как в лабора­торных, так и в натурных условиях.

В Г. изучают движение капельных жидкостей, считая их обычно несжи­маемыми. Однако выводы Г. при­менимы и к газам в тех случаях, когда их плотность можно практически счи­тать постоянной. Рассматривая гл. обр. т. н. внутр. задачу, т. е. движение жидкости в тв. границах, Г. почти не касается вопроса о распределении силового воздействия на поверхность обтекаемых тел. Г. обычно разделяют на две части: теор. основы Г., где излагаются важнейшие положения уче­ния о равновесии и движении жид­костей, и практич. Г., где эти поло­жения применяются для решения частных вопросов инженерной прак­тики. Осн. разделы практич. Г.: те­чение по трубам (Г. трубопроводов), течение в каналах и реках (Г. откры­тых русел), истечение жидкости из отверстий и через водосливы, движе­ние в пористых средах (фильтрация). Во всех разделах Г. рассматривается как установившееся (стационарное), так и неустановившееся (нестацио­нарное) движение жидкости. При этом осн. исходными ур-ниями явл. Бер­нулли уравнение, неразрывности урав­нение и ф-лы для определения потерь напора.

В Г. трубопроводов рассматрива­ются способы определения размеров труб, необходимых для обеспечения заданного расхода жидкости при за­данных условиях и для решения ряда вопросов, возникающих при про­ектировании и строительстве трубо­проводов разл. назначения (водопро­воды, напорные трубопроводы гид­роэлектростанций, нефтепроводы и пр.); исследуется вопрос о распреде­лении скоростей в трубах, что имеет большое значение для расчётов теп­лопередачи, устройств пневматич. и гидравлич. транспорта, при измерении расходов и т. д. Теория неустановив­шегося движения в трубах использу­ется при исследовании явления гид­равлического удара.

В Г. открытых русел изучают те­чение воды в каналах и реках. Здесь рассматриваются способы определения глубины воды в каналах при заданном расходе и уклоне дна, применяемые при проектировании судоходных, оро­сит., гидроэнергетич. и др. каналов, при выправительных работах на реках и пр. При этом исследуют также вопрос о распределении скоростей по сечению

116


потока, что существенно для гидро­метрии, расчёта движения наносов и пр.

В разделах Г., посвящённых исте­чению жидкости из отверстий и через водосливы, приводятся расчётные за­висимости для определения необходи­мых размеров отверстий в разл. резер­вуарах, шлюзах, плотинах, водопро­пускных трубах и т. д., а также для определения скоростей истечения жид­костей и времени опорожнения резер­вуаров. Гидравлич. теория фильтра­ции даёт методы расчёта дебита и скорости течения жидкости в разл. условиях безнапорного и напорного потоков (фильтрация воды через пло­тины, фильтрация нефти, газа и воды в пластовых условиях, фильтрация из каналов, приток к грунтовым колод­цам и пр.). В Г. исследуется также движение наносов в открытых потоках и пульпы в трубах, методы гидравлич. измерений, моделирование гидравлич. явлений и нек-рые др. вопросы.

Практич. значение Г. возросло в связи с потребностями совр. техники в решении вопросов транспортировки разл. жидкостей и газов и др. про­блем, требующих учёта вязкости жид­костей, их неоднородности и т. п. Г. постепенно превращается в один из прикладных разделов общей науки о движении жидкостей — механики жидкости.

• Альтшуль А. Д., Киселев П. Г., Гидравлика и аэродинамика, 2 изд., М., 1975; Чугаев Р. Р., Гидравлика, 3 изд., Л., 1975; Емцев Б. Т., Техническая гидро­механика, М., 1978.

А. Д. Альтшуль.

ГИДРАВЛИЧЕСКИЙ УДАР, явление резкого изменения давления в жид­кости, вызванное быстрым (мгновен­ным) изменением скорости её течения в напорном трубопроводе (напр., при быстром перекрытии трубопровода за­порным устройством).

Увеличение давления при Г. у. определяется в соответствии с теорией Н. Е. Жуковского по ф-ле:

р=(v₀-v₁)c,

где Ар — увеличение давления в Па,  — плотность жидкости в кг/м³, v₀ и v₁ — ср. скорости в трубопроводе до и после закрытия задвижки в м/с, с — скорость распространения удар­ной волны вдоль трубопровода. При абсолютно жёстких стенках с равна скорости звука а в жидкости (в воде «=1400 м/с). В трубах с упругими

стенками



где D и

б — диаметр и толщина стенок трубы, Е и  — модули упругости материала стенок трубы и жидкости. При очень большом увеличении давления Г. у. может вызвать аварии. Для их пре­дупреждения на трубопроводах уста­навливают предохранит. устройства (уравнительные резервуары, возд. кол­паки, вентили и др.).

• Жуковский Н. Е., О гидравличе­ском ударе в водопроводных трубах, М.—Л., 1949; Картвелишвили Н. А., Дина­мика напорных трубопроводов, М., 1979.

ГИДРАВЛИЧЕСКОЕ СОПРОТИВЛЕ­НИЕ, сопротивление движению жид­костей (и газов) по трубам, каналам и т. д.. обусловленное их вязкостью.

См. Гидродинамическое сопротивление.

ГИДРОАКУСТИКА (от греч. hydor— вода и акустика), раздел акустики, в к-ром с целью подводной локации, связи и т. п. изучается распростране­ние звук. волн в водной среде (в океанах, морях, озёрах и т. д.). Осо­бенность подводных звуков — их сла­бое затухание, вследствие чего под водой звук может распространяться на значительно большие расстояния, чем, напр., в воздухе. Так, в диапа­зоне частот 500—2000 Гц дальность распространения под водой звука ср. интенсивности достигает 15—20 км, а в диапазоне УЗ частот — 3—5 км. Звук мог бы распространяться и на значительно большие расстояния, од­нако в естеств. условиях, кроме за­тухания, обусловленного вязкостью воды, ослабление звука происходит за счёт рефракции звука и его рассеяния и поглощения разл. неоднородностями среды. Рефракция звука вызы­вается неоднородностью св-в воды, гл. обр. по вертикали, вследствие



Рис. 1. Рефракция звука в воде: а — летом; б — зимой; слева — изменение скорости с глубиной.


изменения с глубиной гидростатич. давления, солёности и темп-ры в результате неодинакового прогрева массы воды солнечными лучами. В ре­зультате скорость распространения звука изменяется с глубиной, причём закон изменения зависит от времени года (рис. 1), времени дня, глубины водоёма и ряда др. причин; напр., зимой дальность распространения зву­ка больше, чем летом. Из-за рефрак­ции образуются т. н. зоны тени (мёрт­вые зоны — рис. 1, а), т. е. области, расположенные недалеко от источника, в к-рых слышимость отсутствует.

Рефракция, однако, может приво­дить не только к уменьшению, но и к увеличению дальности распростране­ния звука (сверхдальнее рас­пространение звука под водой). На нек-рой глубине под по­верхностью воды находится слой, в к-ром звук распространяется с наи­меньшей скоростью; выше скорость звука увеличивается из-за повышения

темп-ры, а ниже — вследствие увели­чения гидростатич. давления с глу­биной. Этот слой представляет собой своеобразный подводный зву­ковой канал. Луч, отклонив­шийся от оси канала вверх или вниз, вследствие рефракции возвращается в него обратно (рис. 2). Если поме­стить источник и приёмник звука в этом слое, то даже звук ср. интен-



Рис. 2. Распространение звука в подводном звук. канале: а — изменение скорости зву­ка с глубиной; б — ход лучей в звук. кана­ле.


сивности (напр., звуки взрыва неболь­ших зарядов массой 1—2 кг) может быть зарегистрирован на расстояниях в сотни и тысячи км.

На распространение звука высокой частоты, в частности ультразвука, когда длины волн очень малы, ока­зывают влияние мелкие неоднород­ности, обычно имеющиеся в естеств. водоёмах: микроорганизмы, пузырьки газов и т. д. Они поглощают и рассеи­вают энергию звук. волн. В резуль­тате с повышением частоты звук. ко­лебаний дальность их распростране­ния сокращается. Особенно сильно этот эффект заметен в поверхностном слое воды, где больше всего неоднородностей. Рассеяние звука неоднородностями, а также неровностями поверхности воды и дна вызывает явление подводной реверберации, к-рая явл. значит. помехой для ряда практич. применений Г., в частности для гидролокации. Пределы дальности рас­пространения подводного звука лими­тируются также т. н. собств. шумами моря, с одной стороны, возникающими от ударов волн на поверхности воды, от морского прибоя, от шума перека­тываемой гальки и т. п., а с другой стороны, связанными с морской фау­ной (звуки, производимые рыбами и др. морскими животными).

Г. получила широкое практич. при­менение, т. к. никакие виды эл.-магн. волн, включая и световые, не распро­страняются в воде (вследствие её значит. электропроводности) на сколь­ко-нибудь значит. расстояния, по­этому звук явл. единств. возможным средством получения информации и средством связи под водой. Для этих целей пользуются как звук. частотами от 300 до 16 000 Гц, так и ультразву­ковыми от 16 000 Гц и выше. Наи­более широко в Г. применяются эхо­лоты и гидролокаторы, к-рыми поль­зуются для навигац. целей (плавание вблизи скал, рифов и др.), для рыбо­промысловой разведки, поисковых ра­бот, для решения военных задач (по-

117


иски подводных лодок противника, бесперископная торпедная атака и т. д.). Пассивным средством подвод­ного наблюдения служит шумопелен­гатор.

• Бреховских Л. М., Волны в сло­истых средах, М., 1957; Подводная акустика, пер. с англ., т. 1—2, М., 1965—70; С т а ш к е в и ч А. П., Акустика моря, Л., 1986; Толстой И., К л е й К. С., Акустика океана, пер. с англ., М., 1969.

Р. Ф. Швачко.

ГИДРОАЭРОМЕХАНИКА (от греч. hydor — вода, aer — воздух и механи­ка), раздел механики, посвящённый изучению равновесия и движения жидких и газообразных сред и их вз-ствия между собой и обтекаемыми ими тв. телами.

Развитие Г. протекало в тесной связи с запросами практики — море­плавания и военного дела. Ещё в 3 в. до н. э. были открыты законы гид­ростатики, послужившие основой тео­рии равновесия жидкости и плавания тел. Законы сопротивления, опреде­лявшие силы, действующие на тело при его движении в жидкости (в т. ч. из-за вязкости) и впервые теоретически сформулированные И. Ньютоном (1687), открыли путь для создания теор. гидродинамики. Ур-ния дви­жения идеальной жидкости (Эйлера уравнения гидродинамики) позволяют решить мн. задачи Г. аналитич. ме­тодами и в ряде случаев дают пра­вильное представление об общей кар­тине движения жидкостей и газов. Но движение реальных сплошных сред, обладающих вязкостью и теп­лопроводностью, подчиняется более сложным Навье — Стокса уравнениям, решение к-рых в общем виде представ­ляет большие трудности. Поэтому главную роль при получении практич. результатов продолжает играть предложенная нем. учёным Л. Прандтлем теория пограничного слоя, согласно к-рой всё действие вязкости и тепло­проводности сказывается лишь в тон­ком слое жидкости или газа, примы­кающем к обтекаемой поверхности. Вне этого слоя течение описывается ур-ниями идеальной жидкости, а внут­ри него — ур-ниями Навье — Стокса, преобразующимися в более простые ур-ния, поддающиеся аналитич. или численному решению.

Такой приём разделения течения па невязкую и вязкую части применим и к изучению движения сжимаемых сплош­ных сред (газов), легко изменяющих свой объём, а следовательно и плот­ность, под действием сил давления или при изменении темп-ры (в отличие от несжимаемых жидкостей). Раздел Г., в к-ром изучается движение сжи­маемых сплошных сред, наз. газовой динамикой.

Создание воздушно-реактивных дви­гателей, ракетных двигателей на жид­ком и твёрдом топливе, наступление эры косм. полётов, увеличение скоростей атомных подводных лодок, появление мировой службы погоды с использованием ИСЗ и др. элементы техн. и науч. прогресса 20 в. подняли значение Г.

Совр. Г.— разветвлённая наука, со­стоящая из мн. разделов и тесно свя­занная с др. науками, прежде всего с физикой, математикой и химией. Движение несжимаемых жидкостей изучается в гидродинамике, а газов и их смесей, в т. ч. воздуха,— в га­зовой динамике и аэродинамике. Раз­делами Г. явл. теория фильтрации и теория волн. движения жидкости. Техн. приложения Г. изучаются в гидравлике и прикладной газовой ди­намике, а приложения законов Г. к изучению климата и погоды иссле­дуются в динамич. метеорологии.

Методами Г. решаются самые раз­нообразные техн. задачи во мн. об­ластях науки и техники: в авиации, артиллерии и ракетостроении, ко­раблестроении и энергомашинострое­нии, при добыче нефти и газа и строи­тельстве нефте- и газопроводов, при создании хим. аппаратов и в метал­лургии, при изучении биол. процессов (дыхание, кровообращение), в гидротехн. строительстве, в теории го­рения, в метеорологии и гляциологии, в исследованиях загрязнения окружа­ющей среды и т. д.

Первая осн. задача Г.— определе­ние сил, действующих на движущиеся в жидкости или газе тв. тела и их элементы, и определение наивыгод­нейшей формы тел. Знание этих сил даёт возможность найти потребную мощность двигателей, приводящих те­ло в движение, и законы движения тел. Вторая осн. задача — профили­рование (определение наивыгоднейшей формы) проточных каналов разл. га­зовых и жидкостных машин: реактив­ных двигателей самолётов и ракет, газовых, водяных и паровых турбин электростанций, центробежных и осе­вых компрессоров и насосов и др. Третья задача состоит в определении параметров газа или жидкости вблизи поверхности тв. тел для учёта сило­вого, теплового и физ.-хим. воздей­ствия на них со стороны потока газа или жидкости. Эта задача относится как к обтеканию тел жидкостью или газом, так и к течению жидкостей и газов внутри каналов разной формы. Четвёртой задачей явл. исследование движения воздуха в атмосфере и воды в морях и океанах, к-рое произво­дится в геофизике (метеорология, фи­зика моря) с помощью методов и ур-ний Г. К ней примыкают задачи о распро­странении взрывных и ударных волн и струй реактивных двигателей в воздухе и воде.

Решение практич. задач Г. в разл. отраслях техники производится как эксперим. методами, базирующимися на подобия теории, так и расчётно-теор. методами. Совр. техника прихо­дит к таким областям параметров

невозможно создать условия для пол­ного эксперим. исследования течения на моделях. Тогда в эксперименте производится частичное моделирование, т. е. исследуются отдельные физ. явления в движущемся газе или жид­кости, имеющие место в действитель­ном течении, определяется физ. модель течения и находятся необходимые эксперим. зависимости между характер­ными физ. параметрами. Теор. ме­тоды, основанные на точных или приближённых ур-ниях, описываю­щих течение, позволяют объединить, используя данные эксперимента, все существенные физ. явления, имеющие место в движущемся газе или жидко­сти, и найти параметры течения с учётом всех этих явлений для данной конкретной задачи. Теор. методы стали значительно эффективней с появле­нием быстродействующих ЭВМ. При­менение ЭВМ для решения задач Г. изменило и методы их решения. При использовании ЭВМ решение произ­водится часто прямым интегрирова­нием исходной системы ур-ний, опи­сывающей движение жидкости или газа и все физ. процессы, сопровож­дающие это движение.

• Седов Л. И., Механика сплошной сре­ды, 3 изд., т. 1—2, М., 1976; Л о й ц я н с к и й Л. Г., Механика жидкости и газа, 5 изд., М., 1978; Прандтль Л., Гидроаэ­ромеханика, пер. с нем., М., 1949.

С. Л. Вишневецкий.

ГИДРОДИНАМИКА (от греч. hydor — вода и динамика), раздел гид­роаэромеханики, в к-ром изучается движение несжимаемых жидкостей и их вз-ствие с тв. телами. Г.— исто­рически наиболее ранний и сильно развитый раздел механики жидкостей и газов, поэтому иногда Г. не вполне правомерно наз. всю гидроаэроме­ханику или относят к Г. проблемы, составляющие предмет газовой дина­мики, где изучается движение сжи­маемых сред.

Физ. св-вами жидкостей, лежащими в основе построения теор. моделей, явл. непрерывность, или сплошность, т. е. непрерывное распределение в пр-ве физ. параметров, характеризу­ющих жидкость, и лёгкая подвиж­ность, или текучесть, т. е. слабое противодействие жидкостей даже сколь угодно малым силам, вызывающим относит. скольжение ч-ц жидкости. В то же время большинство жидкостей оказывает значит. сопротивление сжа­тию, и они практически не изменяют свой объём под действием всесторон­них сил давления, нормальных к поверхности, ограничивающей рассмат­риваемый объём. В теор. Г. для опи­сания движения несжимаемой жид­кости, обладающей сплошностью и текучестью, а также вязкостью, ха­рактеризующей внутр. трение в жид­кости, пользуются неразрывности урав­нением и Навье — Стокса уравнения­ми, к-рые явл. следствием применения законов сохранения массы и кол-ва движения к элем. объёму жидкости. Решение этих ур-ний в общем случае

118


сложно и может быть доведено до конца лишь в отдельных частных слу­чаях и при след. упрощающих пред­положениях: отсутствие вязкости (иде­альная жидкость — см. Эйлера урав­нения гидродинамики), малая вяз­кость (воздух, вода), безвихревое, или потенциальное течение, устано­вившееся, плоское, осесимметричное, одномерное движение (уменьшение чис­ла независимых переменных соотв. до трёх — х, у, z или х, у, t, двух — х, у или х, t и одной — х). В случае турбулентного течения, характери­зуемого интенсивным перемешиванием отдельных элем. объёмов жидкости и связанным с этим переносом массы, кол-ва движения и кол-ва теплоты, пользуются моделью «осреднённого» по времени движения, что позволяет описать осн. черты турбулентного течения жидкости и решать приклад­ные задачи. В этом, как и в др. слу­чаях решения задач Г., широко при­меняется гидродинамич. эксперимент, основанный на подобия теории и использующий подобия критерии. Ме­тоды Г. позволяют рассчитать ско­рость, давление и др. параметры жид­кости в любой точке занятого жидко­стью пр-ва в любой момент времени. Это даёт возможность определить силы давления и трения, действующие на движущееся в жидкости тело или на стенки канала (русла), являющиеся границами для движущегося потока жидкости.

Разделами Г., как составной части гидроаэромеханики, явл. теория филь­трации, теория волновых движений жидкости, теория вихрей, теория ка­витации, теория глиссирования. Рав­новесие плавающих тел, составляющее основу теории корабля, рассматри­вается в гидростатике. Движение электропроводных жидкостей в при­сутствии магн. нолей изучает маг­нитная гидродинамика. Методы Г. позволяют успешно решать задачи гидравлики, гидрологии, гидротехни­ки, расчёта гидротурбин, насосов, трубопроводов и др.

• Л а м б Г., Гидродинамика, пер. с англ., М.— Л., 1947; Б и р к г о ф Г., Гидроди­намика, пер. с англ., М., 1963; С е д о в Л. И., Плоские задачи гидродинамики и аэроди­намики, 2 изд., М., 1966; его же, Механика сплошной среды, 3 изд., т. 1—2, М., 1976; Лойцянский Л. Г., Механика жид­кости и. газа, 5 изд., М., 1978.

С. Л, Вишневецкий.